前章でゲバゴン格子体と出会ったわたしたちであるが、一つ気にかかっていることがある。
それは、かれに16種類の正負反転柄を衣せたとき、
そう、たった一つだけブルー/ピンク間グループ格子総和差分数が０になる型がある。
正負反転体❷型。
言わずと知れたこれはマリス/タリス型でもある。
数多くの正負反転体の中で特異な位置を占めるこの❷型。特にゲバール(4×4)がこのフォルムを採ったとき、マリス/タリス型が本来有している０消失力(中和力)が十全に発揮される、ということは述べておかねばならないだろう。
冒頭においても確認した事実であるが、このゲバール❷型とプレーン超格子体をアダマール積によってかけあわせると、
合成格子体（またの名をゲバゴン格子体❷型）の全格子数の総和は０となる。
なぜ、あえてゲバゴンと表現するのを憚ったかというと、ゲバゴンはあくまで無限に存在するこの系の多数の格子体の代表のようなものにすぎないからである。
どういうことか？
秘密を明かそう。これを見てくれたまえ。
なにが起こっていたか？
そうなのだ。ゲバゴンの系の産みの親であるためには、プレーン超格子体はなにもプレーン格子体でありつづける必要はない。
このように、ひとつらなりの自然数が充填された格子体(4×4)をゲバール❷型と関与させても、そこで合成された格子体は全格子総和０消失力を獲得する。
いや、自然数にこだわることもない。
ゲバール❷型に関与させるのは、奇数や偶数の列(sequence)による構成体でもよい。
もったいぶるのはよそうや。じつのところ、an+bであらわせる数列で構成された格子体はゲバゴンの系の親たる資格を有しており、全格子総和０消失力を次世代に伝えることができる。
ここまで述べたことは、いわゆる推移律とでもいうべきもの。次に、わたしたちはアダマール積合成格子体の全格子総和０消失力における回転律を見てゆくことにする。
ここに用意されたるは、プレーン超格子体の四つの回転体。
もちろん、これからわたしたちが何をなそうというのかおわかりであろう。
あらゆる回転に対しても、ゆるぎなき０消失力。
プレーン超格子体とゲバール❷型の相性の良さは、とどまることを知らないレベルである。
さて、プレーン超格子体には、もう一仕事してもらおう。
ひきつづき、これを見てくれたまえ。
先の動画との違いがわかっていただけたか？
ここではプレーン超格子体は自らを転置させていた。
転置行列というのは、換言すると、オリジナルの格子体を反転(裏返し)させて–90度回転変換をしたものであるため、これを基準とすると、オリジナル版とのそれとは異なる回転体ファミリーが得られる。
それゆえ、わたしたちは、ここでは全格子総和０消失力における反転回転律を確認したことになる。が、観察眼のするどい諸君の中にはまゆをひそめる者もいるかもしれない。
そもそも、積の対象となる、もう一方のゲバールは対称行列という形式をもっている。つまり、ゲバールの転置行列は元型を保存する。
ということは、回転律によって得られるアダマール積合成格子体も、反転回転律によって得られるアダマール積合成格子体も、本質的にはおなじものになるので、どちらか一つの律を示せば十分ではないか？
もっともな意見である。
では、ゲバール(8×8)からこのようなゲバール(4×4):Ⅱを切り取ることにしよう。
このゲバールについては、非–対称行列であるため転置をとることにより、
オリジナルとは異なる配列を得ることができる。
ここで諸君らに問おう。
新たなゲバール(Ⅱ)❷型を用いて、従来のゲバールで試行したまったく同じことをこころみるとどうなるか？
はたして、全格子総和０消失力は次世代へと受け継がれるのか？
そして、反転回転律における結果やいかに。
●ゲバール(Ⅱ)正負反転体❷型とプレーン超格子体のアダマール積合成：推移律
●ゲバール(Ⅱ)正負反転体❷型とプレーン超格子体のアダマール積合成：回転律
●ゲバール(Ⅱ)正負反転体❷型とプレーン超格子体のアダマール積合成：反転回転律
